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Modele gaine

Pour des gradients de température plus forts (τ = 100), la présence de 0,1% de particules chaudes est suffisante pour augmenter le SHTC électronique par ordre de grandeur. Les simulations actuelles indiquent que pratiquement aucune des conditions de gaine classiques formulées dans la section 2 n`est satisfaite dans une gaine de plasma divertor de recyclage élevé. Mais la plupart des paramètres de la gaine divertor ne sont toujours pas dévier radicalement des valeurs classiques. Par exemple, la vitesse parallèle ionique et les profils potentiels ne sont pas monotones dans la presheath, mais à la distance de quelques gyroradii ion, le flux ionique devient sonique, c`est-à-dire qu`il existe une SE classique où la condition Bohm – Chodura est satisfaite. Remarque, aucune inversion de flux n`a été observée, car il s`agit d`un effet bidimensionnel [1]. Aussi la chute potentielle correspondante à travers la gaine est de l`ordre de la valeur classique: dans nos simulations, il est d`accord avec la valeur classique dans le facteur 2,5. Mais il y a le nombre de nouvelles caractéristiques, qui doivent être prises dans le compte pour estimer la particule et les flux d`énergie aux plaques de dérivation et des processus correspondants de PSI. A savoir reçue le 10 mai 2017 accepté 7 août 2017 manuscrit accepté en ligne 7 août 2017 publié 18 septembre 2017 nous considérons 3 séries de simulations avec les différentes inclinaisons de champ magnétique,. Les paramètres de simulation correspondants sont donnés dans le tableau 1.

Afin de maintenir la longueur de connexion parallèle à la valeur raisonnable pour l`ensemble avec = 1,5 ° nous considérons un système plus court que dans d`autres ensembles. Chaque jeu de simulation est démarré avec un cas le plus simple sans le recyclage du plasma, R = 0, et la pulvérisation d`impureté, c = 0. Ensuite, nous augmentons la complexité des simulations étape par étape. Premièrement, le recyclage du plasma est augmenté sans changer les autres paramètres de simulation. L`exception est les cas avec R = 1 et 1D neutres, lorsque nous ser la source de particules de champ croisé à zéro (sinon le plasma sera continuellement accumulé). Ensuite, pour R = 1, nous commuons la pulvérisation C et considérons les différentes concentrations d`impureté. Ceci est réalisé en changeant les taux de pulvérisation chimique correspondants [55]. Une telle séquence de simulations permet une étude distincte du recyclage du plasma et des effets d`interaction inélastiques de l`impureté électronique sur la gaine plasmatique.

Afin de rendre les simulations avec c > 0 aussi réalistes que possible, nous utilisons un modèle 2D pour les atomes d et ajustons en conséquence la source de particules de champ transversal pour la compensation des pertes d au mur extérieur et à la séparatrice. A la fin nous ajoutons le processus de recombinaison du plasma [38]: le cas = 6 °, R = 1, les températures des électrons et des ions D + injectés dans la région source, c.-à-d.